Статистическая теория нейтронной запуска ядерной реакции света (второе издание)
Цена: 2 471руб. (¥116.9)
Артикул: 45154205181
Вес товара: ~0.7 кг. Указан усредненный вес, который может отличаться от фактического. Не включен в цену, оплачивается при получении.
Описание товараПродавец:当当网官方旗舰店
Рейтинг:
Всего отзывов:0
Положительных:0
Добавить в корзину
Другие товары этого продавца
¥78.61 661руб.
¥104.362 206руб.
¥197.14 165руб.
¥21.59457руб.
Выбор редактора
«Статистическая теория легких ядерных реакций» может использоваться в качестве справочника теоретических учителей ядерной физики, аспирантов и научных исследователей в связанных областях.
Оглавление
*В этой главе открытый путь для ядерной реакции 1p света ядерной реакции
1.1 Введение
1.2n+6li's Reaction Channel открытый путь открытого пути
1,3n+7li's Reaction Channel открытый путь открытого пути
1,4n+9be -канал реакции открытого пути открытого пути
1,5N+10B -канал открытый канал открытого канала
1,6N+11B Реакционной канал открытый путь открытого пути
1,7N+12C Реакционной канал открытый путь открытого пути
1,8N+14N Канал реакции открытые каналы
1,9n+16o Реакционно -канал открытый путь открытого канала
1.10 Обзор концепции статистики ядерной реакции
1.11 ПРИЛОЖЕНИЕ 1: Канал реакции для нейтрона, запускаемый к ядерной ядерной среде.
1.12 ПРИЛОЖЕНИЕ 2: Нейтрические реакции, вызванные нейтронами
Рекомендации
Глава 2 Динамический механизм световой ядерной реакции
2.1 Введение
2.2 Метод замены группы агрессивных плотности и значений принципа Паули
2.3 Введение в оптические модели
2.4 Принцип тщательного баланса и скорости выбросов частиц
2.5 Объединенная теория модели Хаузера-Фешбаха и Цинзи
2.6 Модель волнения, связанная с угловым объемом движения
2.7 Запуск частиц разделенной энергии -
2.8 Коррекция ширины и падением
2.9 Введение и применение SMS Ti Ti
2.10Y Процесс листинга классов ретрита и r несколько крыс
2.11 Теоретическое описание процесса запуска многочастиц
Рекомендации
Глава 3 Подготовительный запуск отдельных частиц
3.1 Комбинированный коэффициент в скорости передачи одной частицы предварительного бакалавриата
3.2 Влияние принципа Pauli и Fermi Sports на односторонний запуск двойного раздела
3.3 Связанная с плотностью установки
3.4 Ферми Энергия
3.5 Рекламная мгновенная модель первичного союза
Рекомендации
Глава 4 Подготовительный запуск сложных частиц
4.1.
4.2 Запуск 5HE в световой ядерной реакции, вызванной нейтроном
4.3 Предварительная вероятность запуска сложной частицы
4.3.1. Внутренние координаты относительного упражнения
4.3.2 Предварительная вероятность ядра
4.3.3 Предварительная вероятность H и 3HE
4.3.4a ПРЕДВАРИТЕЛЬНА
4.3.55 Хе до формы вероятности
4.3.6 Улучшенная вероятность предварительной вероятности сложных частиц
4.4 Комплексная частица предварительно формирующая вероятность, связанная с состоянием стимула
4.5 двойной микро -дискретный разрез сложной частиц запуска частиц
4.5.1 Введение
4.5.2 平 Двойной микроаллереализионный размер излучения ядерного баланса
4.5.
4.5.
4.5.
4.5.6. Комплексное обсуждение сложных частиц, испускаемых двойного сечения
Рекомендации
Глава 5 Спорт легкой ядерной реакции
5.1 Введение
5.2 Процесс запуска частиц.
5.3 Прямой много -процесс растрескивания тела
5.4 Процесс запуска отдельного уровня энергии до разделенного энергетического уровня частиц
5.5 Процесс запуска деления энергии на непрерывное спектр вторичных частиц
5.6 Непрерывный спектр для процесса запуска отдельных частиц уровня энергии
5.7 Непрерывный спектр к процессу запуска частиц непрерывного спектра
5.8 Преобразование системы преобразования дифференциального углового распределения
5.9 Преобразование системы координат двух -микро -дивизионного раздела
5.10 Керма профиль коэффициента
5.11 ТЕМПЕРАТУРА НЕТИРОН
5.12 Приложение 1: энергия в ситуациях линейной вставки
5.13 ПРИЛОЖЕНИЕ 2: Трансформация якобианского фактора двойной системы координат секции с двойным
Рекомендации
Глава 6 Проверка проверки ширины и данных данных
6.1 Введение
6.2 Эффект Энергетического спектра широкого эффекта
6.3 Пример расчета общей розетки нейтронной двойной оценки
6.4 Световая ядерная оценка тестирования базы данных нейтронов.
6.5 Заключение
Рекомендации
индекс
1.1 Введение
1.2n+6li's Reaction Channel открытый путь открытого пути
1,3n+7li's Reaction Channel открытый путь открытого пути
1,4n+9be -канал реакции открытого пути открытого пути
1,5N+10B -канал открытый канал открытого канала
1,6N+11B Реакционной канал открытый путь открытого пути
1,7N+12C Реакционной канал открытый путь открытого пути
1,8N+14N Канал реакции открытые каналы
1,9n+16o Реакционно -канал открытый путь открытого канала
1.10 Обзор концепции статистики ядерной реакции
1.11 ПРИЛОЖЕНИЕ 1: Канал реакции для нейтрона, запускаемый к ядерной ядерной среде.
1.12 ПРИЛОЖЕНИЕ 2: Нейтрические реакции, вызванные нейтронами
Рекомендации
Глава 2 Динамический механизм световой ядерной реакции
2.1 Введение
2.2 Метод замены группы агрессивных плотности и значений принципа Паули
2.3 Введение в оптические модели
2.4 Принцип тщательного баланса и скорости выбросов частиц
2.5 Объединенная теория модели Хаузера-Фешбаха и Цинзи
2.6 Модель волнения, связанная с угловым объемом движения
2.7 Запуск частиц разделенной энергии -
2.8 Коррекция ширины и падением
2.9 Введение и применение SMS Ti Ti
2.10Y Процесс листинга классов ретрита и r несколько крыс
2.11 Теоретическое описание процесса запуска многочастиц
Рекомендации
Глава 3 Подготовительный запуск отдельных частиц
3.1 Комбинированный коэффициент в скорости передачи одной частицы предварительного бакалавриата
3.2 Влияние принципа Pauli и Fermi Sports на односторонний запуск двойного раздела
3.3 Связанная с плотностью установки
3.4 Ферми Энергия
3.5 Рекламная мгновенная модель первичного союза
Рекомендации
Глава 4 Подготовительный запуск сложных частиц
4.1.
4.2 Запуск 5HE в световой ядерной реакции, вызванной нейтроном
4.3 Предварительная вероятность запуска сложной частицы
4.3.1. Внутренние координаты относительного упражнения
4.3.2 Предварительная вероятность ядра
4.3.3 Предварительная вероятность H и 3HE
4.3.4a ПРЕДВАРИТЕЛЬНА
4.3.55 Хе до формы вероятности
4.3.6 Улучшенная вероятность предварительной вероятности сложных частиц
4.4 Комплексная частица предварительно формирующая вероятность, связанная с состоянием стимула
4.5 двойной микро -дискретный разрез сложной частиц запуска частиц
4.5.1 Введение
4.5.2 平 Двойной микроаллереализионный размер излучения ядерного баланса
4.5.
4.5.
4.5.
4.5.6. Комплексное обсуждение сложных частиц, испускаемых двойного сечения
Рекомендации
Глава 5 Спорт легкой ядерной реакции
5.1 Введение
5.2 Процесс запуска частиц.
5.3 Прямой много -процесс растрескивания тела
5.4 Процесс запуска отдельного уровня энергии до разделенного энергетического уровня частиц
5.5 Процесс запуска деления энергии на непрерывное спектр вторичных частиц
5.6 Непрерывный спектр для процесса запуска отдельных частиц уровня энергии
5.7 Непрерывный спектр к процессу запуска частиц непрерывного спектра
5.8 Преобразование системы преобразования дифференциального углового распределения
5.9 Преобразование системы координат двух -микро -дивизионного раздела
5.10 Керма профиль коэффициента
5.11 ТЕМПЕРАТУРА НЕТИРОН
5.12 Приложение 1: энергия в ситуациях линейной вставки
5.13 ПРИЛОЖЕНИЕ 2: Трансформация якобианского фактора двойной системы координат секции с двойным
Рекомендации
Глава 6 Проверка проверки ширины и данных данных
6.1 Введение
6.2 Эффект Энергетического спектра широкого эффекта
6.3 Пример расчета общей розетки нейтронной двойной оценки
6.4 Световая ядерная оценка тестирования базы данных нейтронов.
6.5 Заключение
Рекомендации
индекс
Чтение в Интернете
*В этой главе открытый подход, вызванный каналом ядерной реакции LP Shell Light Light
1.1 Введение
Меньше всего ядро LP включает в себя Li, BE, B, C, N, O и другие ядра, которые называются легким ядром. Ядро раковины LP. Типы данных ядерной реакции и на международном уровне устанавливают базу данных нейтронов, содержащую значительный полииноин.
Однако в процессе более легких ядерных реакций, вызванных ядерными ядерными ядерными реакциями нейтронов, некоторые уникальные поведения, которых не имел ядерного отклика среднего, такого как запуск без упорядоченных частиц, и реакционная дорога, открытая между различным световым ядерным. Аналогично, световая ядерная реакция, вызванная заряженными частицами, также имеет те же характеристики. Частицы в ядро IE инцидент. Из -за падающих частиц поведение частиц поведения частиц, испускаемое из захватывающей композитной системы, за пределами теоретической структуры, которая может быть описана статистической теорией стимула, а затем небалансированная статистическая теория сбалансированной предварительной добычи перед балансом Названную теорию Он превышал первоначальное ядерное значение BOHR.
Когда энергия энергии не очень высока, заметной особенностью нейтронной индукции световой ядерной реакции является то, что после того, как частицы были запущены один раз из композитного ядра, оставшиеся ядра находились в отдельном энергетическом состоянии, и запуск частиц больше чем второстепенное дважды было запущено Ширина достигает сотен KEV, и даже величина нескольких MEV, что показывает, что эти разделенные энергетические уровни очень нестабильны и могут продолжать запускать вторичные частицы. Ядерная реакция состоит в том, что, поскольку качество этих ядер является относительно небольшим, некоторые оставшиеся ядра после того, как частицы запуска будут нестабильными ядрами, такими как 5LI, 5HE, 6HE 6HE 8BE и т. Д., Они будут спонтанно продюсировать два тела или обрушиться на трисомию. . Разное. Время - это единственная энергия в качественной системе сердца, отдельная энергия оставшегося ядра в состоянии движения в качестве системы качества - это когда вторичные частицы снова запускаются, частицы выпускного отверстия образуют непрерывное состояние спектра в качественном сердце Система. IS. очень высокий.
5li, 5he, 6HE, энергетические концерты приведены в таблице 1.1, включая энергию энергии? В конце 20 -го века и начало 21 -го века содержание этих световых ядерных источников было значительно улучшено. Энергетический уровень, который подтверждается новым экспериментальным измерением 7.5 оригинального 7.5. Из 6HE излучатель может значительно уменьшаться, чем исходный уровень стимуляции 13,6 МЕВ, и соответствующий спектр двойного сечения с двойным шрифтом также значительно изменится. , который появится ранее из 2 -го запуска стимула 6HE. Средний ребенок
Таблица 1.15LI, 5HE, 6 HE на схемах энергетики.
Когда энергия ниже 17 Мев, не существует пути реакции, который стимулирует уровень энергии 6HE. 6 He. Теоретический расчет двойного сечения Micro обеспечивает важную основу для ядерного спектра.
Видно, что, поскольку новый метод измерения энергии постоянно*, несколько MEV могут быть изменены в энергетическом месте, добавляется новый уровень энергии, и, конечно, неустойчиво -уровни энергии. , конечно, конечно, конечно, конечно
Таблица 1.1 (продолжение) Разделение отдельного уровня энергии 8be
Существует довольно много неопределенных факторов в отдельном уровне энергии стимулирующего энергетического состояния.
Вышеупомянутое нестабильное ядро, их базовые состояния и стимулы будут спонтанно взломать два тела.—P+A, выпустите энергию 1,966 МЕВ, и два тела взломали 5HE—Ii+a. Это может быть возможно—Процесс распада D+3HE, в то же время, выпустить энергию EK-16.387MEV. , оставшееся ядро для t, это означает, что 5HE может возникнуть при 5HE—Снижение D+T и одновременно выпустите EK—16.696 МЕВА ЭНЕРГИЯ.
В частности, ядро 6HE, базовое состояние нестабильно, от P-Decay до 6LI Core—N+n+a отказывается, чтобы высвободить энергию 0,824MEV.—N+5HE, и 5HE является нестабильным ядром, спонтанное коллапс составляет n+A Стимул EK = 14,6 (1-) и выше также может быть разделен на два ядра, то есть 6HE—T+T процесс и выпустите EK—12.306MEV Энергия _
Для ядра 8be в 2004 году (Tilleyetal., 2004). , то есть 8be—A+A и выпустите энергию EK+0,092MEV. Протоны, оставшиеся оставшиеся, а оставшееся ядро составляет 7LI, а отдельный уровень энергии 7-го волнения 8be может быть запущен с отдельным уровнем энергии 18,91 (2-) и выше. 7be - это нестабильное ядро.—A+a и 8be—Конкуренция P+7LI, а 8be существует выше 7 -го состояния стимула—A+a и 8be—P+7li и 8be—N+7be's конкуренция.
Из приведенного выше введения видно, что во время световой ядерной реакции, вызванной нейтронами, если включено вышеупомянутое нестабильное оставшееся ядро, произойдет два тела оставшихся ядерных групп. Частицы для запуска конкуренции.
Помните, что нейтронный инцидент может быть en, а MN? Определенное количество энергии.
Из постоянных условий сохранения энергии кинетическая энергия падающих частиц вступила в целевой ядерный вклад в ядерное волнение EC = Mten/MC, а комбинация нейтрона в композитное ядро может быть формулой
Можно видеть, что соотношение кинетической энергии части вдохновляющей энергии и вклада в композитное ядро в лабораторной системе составляет MT/MN Показывает, что для светового ядра скорость качественного движения относительно велика. Ядерный.
Метод расчета значения Q и пороговое значение канала реакции введено ниже Реакция со значением менее 0 является реакцией поглощения тепла, также известной как пороговая реакция. Реакция с помощью y retinning. IS 4HE, который принадлежит (N, ND) канал реакции, а второй уровень энергии стимуляции - это прекращение процесса ядерной реакции в 7 -м отступлении. Эластичное рассеяние.
Так -называемый порог реакционного канала относится к*маленькой энергии, связанной с нейтроном, необходимой для канала реакции. Частицы для излучения излучения частиц. BI забирает энергию связывания, а затем рассмотрит кинетическую энергию за основание, генерируемую путем запуска частиц.
Среди них значение Q реакционного тракта равна комбинации инцидента, которая может минимизировать комбинацию частиц выхода. Эта формула ограничена. В рамках энергии будет высвобождаться во время процесса спонтанного растрескивания. D) IS 5HE, 5HE будет спонтанно свернуть спонтанно, он становится нейтроном и A A A Particle и высвобождает энергию 0,894MEV. MEV. 4) Порог второго типа рассчитывается 1,721 МЕВ. Выпуск энергии. Получено. Когда оставшееся ядро отреагируется на свет. (1.1.4) обычно устанавливается, а вторая взаимосвязь обычно не установлена.
Для запуска заряженных частиц из -за предотвращения эффекта позиционного барьеры Кулуна, нейтронная энергия, соответствующая эмиссии частицы транспозиции, больше, чем пороговое значение энергии, заданное формулой (1.1.4). Заряженные частицы. Высота барьеры может быть выражена примерно как 2
……
1.1 Введение
Меньше всего ядро LP включает в себя Li, BE, B, C, N, O и другие ядра, которые называются легким ядром. Ядро раковины LP. Типы данных ядерной реакции и на международном уровне устанавливают базу данных нейтронов, содержащую значительный полииноин.
Однако в процессе более легких ядерных реакций, вызванных ядерными ядерными ядерными реакциями нейтронов, некоторые уникальные поведения, которых не имел ядерного отклика среднего, такого как запуск без упорядоченных частиц, и реакционная дорога, открытая между различным световым ядерным. Аналогично, световая ядерная реакция, вызванная заряженными частицами, также имеет те же характеристики. Частицы в ядро IE инцидент. Из -за падающих частиц поведение частиц поведения частиц, испускаемое из захватывающей композитной системы, за пределами теоретической структуры, которая может быть описана статистической теорией стимула, а затем небалансированная статистическая теория сбалансированной предварительной добычи перед балансом Названную теорию Он превышал первоначальное ядерное значение BOHR.
Когда энергия энергии не очень высока, заметной особенностью нейтронной индукции световой ядерной реакции является то, что после того, как частицы были запущены один раз из композитного ядра, оставшиеся ядра находились в отдельном энергетическом состоянии, и запуск частиц больше чем второстепенное дважды было запущено Ширина достигает сотен KEV, и даже величина нескольких MEV, что показывает, что эти разделенные энергетические уровни очень нестабильны и могут продолжать запускать вторичные частицы. Ядерная реакция состоит в том, что, поскольку качество этих ядер является относительно небольшим, некоторые оставшиеся ядра после того, как частицы запуска будут нестабильными ядрами, такими как 5LI, 5HE, 6HE 6HE 8BE и т. Д., Они будут спонтанно продюсировать два тела или обрушиться на трисомию. . Разное. Время - это единственная энергия в качественной системе сердца, отдельная энергия оставшегося ядра в состоянии движения в качестве системы качества - это когда вторичные частицы снова запускаются, частицы выпускного отверстия образуют непрерывное состояние спектра в качественном сердце Система. IS. очень высокий.
5li, 5he, 6HE, энергетические концерты приведены в таблице 1.1, включая энергию энергии? В конце 20 -го века и начало 21 -го века содержание этих световых ядерных источников было значительно улучшено. Энергетический уровень, который подтверждается новым экспериментальным измерением 7.5 оригинального 7.5. Из 6HE излучатель может значительно уменьшаться, чем исходный уровень стимуляции 13,6 МЕВ, и соответствующий спектр двойного сечения с двойным шрифтом также значительно изменится. , который появится ранее из 2 -го запуска стимула 6HE. Средний ребенок
Таблица 1.15LI, 5HE, 6 HE на схемах энергетики.
Когда энергия ниже 17 Мев, не существует пути реакции, который стимулирует уровень энергии 6HE. 6 He. Теоретический расчет двойного сечения Micro обеспечивает важную основу для ядерного спектра.
Видно, что, поскольку новый метод измерения энергии постоянно*, несколько MEV могут быть изменены в энергетическом месте, добавляется новый уровень энергии, и, конечно, неустойчиво -уровни энергии. , конечно, конечно, конечно, конечно
Таблица 1.1 (продолжение) Разделение отдельного уровня энергии 8be
Существует довольно много неопределенных факторов в отдельном уровне энергии стимулирующего энергетического состояния.
Вышеупомянутое нестабильное ядро, их базовые состояния и стимулы будут спонтанно взломать два тела.—P+A, выпустите энергию 1,966 МЕВ, и два тела взломали 5HE—Ii+a. Это может быть возможно—Процесс распада D+3HE, в то же время, выпустить энергию EK-16.387MEV. , оставшееся ядро для t, это означает, что 5HE может возникнуть при 5HE—Снижение D+T и одновременно выпустите EK—16.696 МЕВА ЭНЕРГИЯ.
В частности, ядро 6HE, базовое состояние нестабильно, от P-Decay до 6LI Core—N+n+a отказывается, чтобы высвободить энергию 0,824MEV.—N+5HE, и 5HE является нестабильным ядром, спонтанное коллапс составляет n+A Стимул EK = 14,6 (1-) и выше также может быть разделен на два ядра, то есть 6HE—T+T процесс и выпустите EK—12.306MEV Энергия _
Для ядра 8be в 2004 году (Tilleyetal., 2004). , то есть 8be—A+A и выпустите энергию EK+0,092MEV. Протоны, оставшиеся оставшиеся, а оставшееся ядро составляет 7LI, а отдельный уровень энергии 7-го волнения 8be может быть запущен с отдельным уровнем энергии 18,91 (2-) и выше. 7be - это нестабильное ядро.—A+a и 8be—Конкуренция P+7LI, а 8be существует выше 7 -го состояния стимула—A+a и 8be—P+7li и 8be—N+7be's конкуренция.
Из приведенного выше введения видно, что во время световой ядерной реакции, вызванной нейтронами, если включено вышеупомянутое нестабильное оставшееся ядро, произойдет два тела оставшихся ядерных групп. Частицы для запуска конкуренции.
Помните, что нейтронный инцидент может быть en, а MN? Определенное количество энергии.
Из постоянных условий сохранения энергии кинетическая энергия падающих частиц вступила в целевой ядерный вклад в ядерное волнение EC = Mten/MC, а комбинация нейтрона в композитное ядро может быть формулой
Можно видеть, что соотношение кинетической энергии части вдохновляющей энергии и вклада в композитное ядро в лабораторной системе составляет MT/MN Показывает, что для светового ядра скорость качественного движения относительно велика. Ядерный.
Метод расчета значения Q и пороговое значение канала реакции введено ниже Реакция со значением менее 0 является реакцией поглощения тепла, также известной как пороговая реакция. Реакция с помощью y retinning. IS 4HE, который принадлежит (N, ND) канал реакции, а второй уровень энергии стимуляции - это прекращение процесса ядерной реакции в 7 -м отступлении. Эластичное рассеяние.
Так -называемый порог реакционного канала относится к*маленькой энергии, связанной с нейтроном, необходимой для канала реакции. Частицы для излучения излучения частиц. BI забирает энергию связывания, а затем рассмотрит кинетическую энергию за основание, генерируемую путем запуска частиц.
Среди них значение Q реакционного тракта равна комбинации инцидента, которая может минимизировать комбинацию частиц выхода. Эта формула ограничена. В рамках энергии будет высвобождаться во время процесса спонтанного растрескивания. D) IS 5HE, 5HE будет спонтанно свернуть спонтанно, он становится нейтроном и A A A Particle и высвобождает энергию 0,894MEV. MEV. 4) Порог второго типа рассчитывается 1,721 МЕВ. Выпуск энергии. Получено. Когда оставшееся ядро отреагируется на свет. (1.1.4) обычно устанавливается, а вторая взаимосвязь обычно не установлена.
Для запуска заряженных частиц из -за предотвращения эффекта позиционного барьеры Кулуна, нейтронная энергия, соответствующая эмиссии частицы транспозиции, больше, чем пороговое значение энергии, заданное формулой (1.1.4). Заряженные частицы. Высота барьеры может быть выражена примерно как 2
……
Введение
Световые ядерные реакции имеют значительную сложность и сложность Особенности, установив модель волнения, связанную с угловым движением, могут описать процесс запуска от композитного ядерного до отдельного уровня энергии Вероятность сложной скорости излучения частиц и двойной формулы с двойным сезон Теоретический расчет Точность результата.