[Печать по требованию] Нано -материальная теплопроводность издательство
Цена: 2 133руб. (¥118.58)
Артикул: 675799939947
Вес товара: ~0.7 кг. Указан усредненный вес, который может отличаться от фактического. Не включен в цену, оплачивается при получении.
Описание товараПродавец:科学出版社旗舰店
Адрес:Пекин
Рейтинг:
Всего отзывов:0
Положительных:0
Добавить в корзину
Другие товары этого продавца
¥27.7499руб.
¥156.422 813руб.
¥102.41 842руб.
¥158.42 849руб.
Параметры продукта
| Нано -материальная термическая проводимость | ||
 | Используемая цена | 158.00 |
| Издатель | Science Press | |
| Версия | 1 | |
| Опубликованная дата | Февраль 2017 года | |
| формат | 16 | |
| Переводчик | Duan Wenhui, Zhang Gang | |
| Украсить | Оплата в мягкой обложке | |
| Количество страниц | 392 | |
| Число слов | 400 | |
| Кодирование ISBN | 9787030511379 | |
Введение
С развитием современной физики с квантовой механикой в качестве основного понимания людей объективного мира продолжает углубляться, что значительно способствовало развитию науки и техники.В последние годы, основываясь на улучшении экспериментальных технологий, люди могут создавать и напрямую измерять некоторые новые нано -системой.В практических приложениях нано -девации будут производить довольно много калорий.Для полупроводниковых материалов звук является основным носителем передачи тепловой энергии.Shengzi -это квази -чатка, производимая вибрацией решетки.В ответ на эту горячую проблему основная линия основана на теплопроводности.Содержание, охватываемое этой книгой, включает в себя: одномерную теплопроводную теплопроводному материалу, теплопроводность двухмерного материала, молекулярная динамика, небалансированные зеленые функции, уравнения транспорта Больцмана, матрица рассеяния и другие общие теоретические методы исследования, а также связанные экспериментальные исследования, исследования. методыКроме того, представлены теоретические и приложения нового типа саундтрека.
Оглавление
Оглавление
последовательность
Предисловие
Глава 1 Основная теория вибрации и теплового руководства Силя 1
1.1 Классическая теория кристаллической вибрации 1
1.1.1 Один -мерный одиночный атомин 2
1.1.2 Один -размерная двойная атомная цепь 5
1.2 Квантовая теория кристаллической вибрации 8
1.2.1 Концепция Shengzi 8
1.2.2 Кристаллическая решетка горячая 9
1.3 Теплопроводность 11
1.3.1 Закон Шенгзи Хот и Фурье 11
1.3.2 Электронный тепловой гид 14
1.3.3 Тепловой потенциал 15
1.4 ОДИН -РАЗМЕРЕННАЯ МОДЕЛЬ 15 Гармоничной сетки 15
1.5 ОДИН -НЕМЕРНАЯ НЕ МОДА ГАРМОНИЧЕСКАЯ МОДЕЛЯ 18
Ссылки 21
Глава 2 Основная физическая природа двухмерных материалов .23
2.1 Основная физика графена 23
2.2. Этническое соединение переходного металла 29
2.3 Черный фосфор 34
2.4 Другие два -размерные материалы 37
2.4.1 Кремний 37
2.4.2 Эмбиен 39
2.4.3 Tinnenex 41
2.4.4 Два измерения нитрита бора и бора -никотического углеродного гибридного материала 41
2.4.5 два -мерный селен 5 42
Ссылки 43
Глава 3 Один измеренный материал Hi Duan 46
3.1 Nano -tube 48
3.1.1 Высокое тепловое руководство и эффект размера углеродных нанотрубок 48
3.1.2.
3.1.3 Факторы, влияющие на тепловую скорость углеродного наноты 55
3.1.4 Nano Tube и тепловое выпрямление 56
3.2 Nano Wire 59
3.2.1 Влияние геометрического воздействия на потерю тепла 60
3.2.2 Механизм рассеяния в нанометре 64
3.2.3 Резонансный эффект в коаксиальных нано -проводах 70
3.3 Один -мерный высокомолекулярный полимер 72
3.4 Сводка этой главы 76
Ссылки 76
Глава 4 Двухмерной материал теплопроводности 81.
4.1 Графен 81
4.1.1 Скорость теплового наведения графена 82
4.1.2 Факторы, влияющие на тепловое руководство графена 85
4.1.3 Приложение 96
4.2 Тепловые свойства дисульфида молибдена 99
4.2.1 Mly Molybdenum Sound Spectrum 100
4.2.2 Теплопроводность одного слоя
4.2.3 Вклад модели и сравнение с графеном 104
4.3 Лучший горячий гид Crystal 105 фосфата 105
4.3.1 Звук фосфата 105
4.3.2 Скорость гетеросексуального тепла фосфата 107
4.3.3 Потенциальная функция 108
4.4 Другие два -размерные материалы 109
4.4.1 Теплопроводность нитрида бора 109
4.4.2 Тепловые свойства кремниевого материала 109
Список литературы 111
Глава 5 Метод небалансированной зеленой функции 115
5.1 Квантовой тепловой транспорт 115
5.1.1 Горячий транспорт: от классики к кванту 115
5.1.2 Квантовой тепловой гид 116
5.2 Метод не -балансировки Shengzi Green Function 120
5.2.1 Sound -zi Hami громкость аналогична 120
5.2.2 Shengzi Heat Plow 121
5.2.3
5.2.4 Surface Green Function 128
5.2.5 Sound Subdensity 129
5.2.6 Акустика Семена и Правила и Акустика Филиал 130
5.2.7 Сравнение звукового и электронного зеленого функции 134
5.3 Применение метода Shengzi Negf 134
5.3.1 Один -мерная атомная цепь 135
5.3.2NEGF Численное расчет 140
5.3.3 Расчет NEGF фактической системы 141
5.4 Эта глава является резюме 145
Приложение 145
А.1dyson Уравнение 145
A.2 Меньшая функция 146
А.3 Формирование (5.2.52) Симметрия 147
Ссылки 148
Глава 6 Молекулярная динамическая метод 151
6.1 Введение в молекулярную динамику 151
6.2 Основные принципы и процесс моделирования 152
6.2.1 Основная концепция 152
6.2.2 Процесс моделирования молекулярной динамики 155
6.2.3 Потенциальная функция 156
6.2.4 Алгоритм численного предприятия 159
6.2.5 Квантовая коррекция 160
6.3 Метод расчета скорости теплового наведения 162
6.3.1 Необалансированное государственное моделирование 162
6.3.2 Сбалансированное государственное моделирование 168
6.4 Расчет о природе, связанный с звуком 176
6.4.1 Sound Sub -плотность 176
6.4.2 Shengzi San отношения 177
6.4.3 Уровень участия в Шэнзи 180
6.4.4 Sound Subsele Speed 181
6.4.5 Время расслабления Шэнзи 182
Рекомендации 185
Глава 7 Болицман Формула Расчет 189
7.1 Основные свойства спокойной вибрации 190
7.1.1 Shengzi San Rap 190
7.1.2 Расчет первых принципов 191
7.2 Shengzi Boltzmann Transport Formula 192
7.2.1 Линейное звуковое уравнение Болицца 192
7.2.
7.2.3Callaway Model 194
7.3 Вопросы и обработка в численных расчетах 196
7.3.1 Независимая власть третьего порядка 196
7.3.2 Третий -Постоянный заказ и Правила 197
7.3.3±Обработка функций 198
7.4 Пример 199
7.4.1GaN199
7.4.2 Сложный материал Skumtudites200
7.4.3 Два измерения MOS2202
7.4.4 Сплав 203
7.4.5 Nano Wire 204
7.5 Challenge и Outlook 206
Ссылки 206
Глава 8 Применение матрицы Sanda Rap в теплопроводности Shengzi 211
8.1 низкомусленная квантовая структура средняя термическая перенос 211 211
8.2 Метод теории и расчета 213
8.2.1 Теория упругих волн 213
8.2.2 Метод Sanda Matrix 219
8.2.3 Теория теории термического транспорта 234
8.3 Низкомерная квантовая структура средняя низкая температура упругое тепловое исследование природы 236
8.3.1 Эластичный тепловый перенос в двухмерной квантовой структуре 236
8.3.2 Исследование эластичного термического переноса в 3D квантовой структуре 240
8.3.3 Шесть низкоуказанных вибрационных форм Тепловая транспортная природа исследования 242 242
8.3.4 Сравнительное исследование о природе низкой температуры в дефектной квантовой структуре 243 243
8.4 Резюме 245
Ссылки 245
Глава 9 Изучение моделей Shengzi Heating 251
9.1 Клеменс теплопроводящая модель 251
9.2callaway Model.255
9.3 Графеновая полоса полоса
9.4 Эффект дефекта вакансий 264
Ссылки 267
Глава 10 Математическая модель 268 небалансированного звукового субнопорта 268
10.1 Разработка и математические результаты транспортного уравнения Болицмана 268
10.2 Закон Фурье 274
10.3 Уровень теплового руководства: закон Фурье и закон Фурье 277
10.3.1 Шкала диффузии 277
10.3.2 Bisproppical Scale 279
10.3.3 Промежуточная шкала 281
Ссылки 283
Глава 11 Низкие материалы Технологическая технология измерения теплопроводности и экспериментальный прогресс 285
11.1 Висящий метод Micro Bridge 285
11.1.1 Метод подвески Micro Bridge 285
11.1.2 Принципы подвески Micro Bridge Метод 285
11.1.3 Процесс обработки подвески 287
11.1.4 АНАЛИЗ ОГРАНИЧЕНИЯ И АНАЛИЗ ОШИБКОГО ТРЕБОВАНИЯ МЕТОДА МЕТОДА МИКРОБРИДЖА 288
11.1.5 Текущее состояние разработки приостановленного метода микроэлемента 291
11.1.6 Электронный лучевой метод самостоятельно 294
11.2 Метод измерения комбинационного рассеяния 296
11.2.1 Измерение комбинационного рассеяния два -мерные тепловые наведения 296
11.2.2 Раманфа измеряет один измеренный материал тепловой скорость 298
11.2.3 Анализ ошибок 299
11.2.4 Метод двойного лазера 300
11,33*Закон 301
11.3.13*Метод измерения измерения материала блока 302
11.3.23*Метод для измерения тонкого пленки 304
11.3.33*Метод для одного измерения материала 305
11.3.4 Схема измерения 307
11.4 Метод термического отражения временного домена 308
11.4.1 Метод термического отражения временного домена. Экспериментальное устройство 308
11.4.2TDTR Принцип измерения 310
11.4.3TDTR Температурная модель 311
11,5 Горячий сканирующий зонд 312
11.5.1 Основные принципы 312
11.5.2.
11.5.3. Режим измерения 314
11.5.4. Анализ канала теплопередачи 315
11.5.5
11.6 Метод моделирования конечных элементов 317
11.6.1 Физическая модель 317
11.6.2 Подготовка устройства 318
11.6.3 Симуляционное решение 318
11.6.4 Анализ ошибок 320
11.7 Другие методы измерения 322
11.7.1 Четыре электрического самооптативы 322
11.7.2“T”Тип Краткости метод 322
11.8 Прогресс эксперимента 323
11.8.1 Эффект теплопроводности 323
11.8.2 Тепловое руководство гемотина Эффект 325
11.8.3 Стипендия Сено 326
11.8.4 Теплопроводность и средняя свобода Шенгзи 328
11.8.5 Рядом с полевым излучением 330
Ссылка 332
Глава 12 Метод квантового основного столкновения 338
12.1 Открытая квантовая система и тепло потеря 338
12.1.1 Открытая квантовая система 338
12.1.2 Матрица малой плотности 339
12.2 Квантовые основные уравнения 339
12.2.1rd-EM
12.2.2 Решение первичной формулы квантовой 342
12.2.3 Расчет транспорта тепла 343
12.3 Применение квантового основного формирования 345
12.3.1 Shengzi Hot Conuction 345
12.3.2 Электронная теплопровода 349
12.4 Сводка метода квантовых основных уравнений 352
Ссылка 353
Глава 13 Новый тип горячей функции Устройство 354
13.1 Тепловой диод 354
13.2 Термическая транзистор и логическая дверь 357
13.3 Shengzi Computer 360
13.4 Технология термической экранирования 362
Ссылка 367
Индекс 369
Чтение в Интернете
Глава 1 Основная теория вибрации и термического руководства джингхе
Zhang Gang 1 Duan Wenhui 2
Методы распространения тепла в природе включают в себя: радиацию, конвекцию и теплопровождение.Излучение описывает передачу энергии, выполняемое в виде электромагнитных волн в вакууме;Передача тепловой энергии в неметаллических твердых материалах выполняется с помощью решетки.С точки зрения квантовой механики, вибрации решетки можно понимать как генерация и уничтожение звука, а затем процесс теплопроводности можно понять как природу звука звука, включая тип Travele Transportation и Diffusion Transportation.В этой книге в основном обсуждается теплопроводность наноматериалов и обычно используемые теории, вычислительные и экспериментальные методы исследования.Эта глава посвящена основной теории вибрации решетки и теплопроводности, которая проложена читателям для дальнейшего понимания характеристик теплопроводности наноматериалов.Мы начинаем с классической теории кристаллической вибрации, которая приводит к концепциям акустической поддержки и режима оптической поддержки.С точки зрения квантовой механики, вводят концепцию звука, солидное соотношение и основную природу теплопроводности.Это включает в себя некоторые основные концепции сплошной физики, такие как инвертированное сетку, первая область бурина и т. Д. Из -за ограниченного пространства мы не описали основные концепции этой твердой физики. Ян Шэншенг [2].Кроме того, существуют некоторые статистические знания физики, которые могут относиться к «статистической физике I» Лэнгдо [3].После введения основной теории этих вибраций и звуков решетки мы обсудили проблему тепловой передачи односторонней простоты и несимплифицированной решетки, указывая на феномен аномальной тепловой проводимости, которая существует в низкой димерной системе как макро. -Сятная система.
1.1 Классическая теория кристаллической вибрации
Кристаллы состоят из большого количества атомов, и каждый атом включает в себя ионную реальную и электронику.Существует взаимодействие между ионами и ионами, электроникой и электроникой, ионами и электронами, а также представляет собой сложную проблему с несколькими телами.В условиях ограниченной температуры, из -за теплового движения, положение точки сетки, когда ион абсолютно нуль, является позицией баланса, и он вибрирует вперед и назад.Когда тепловая энергия предоставляется решетке, из -за сильной энергии связи в твердого веществе, взаимодействие между ионами может быстро распределять тепловую энергию по всей решетке.В принципе, ионные тепловые игры будут вызывать изменения в плотности электронных облаков, а изменения в распределении электронной плотности изменят взаимодействие между ионными электронами, что повлияет на состояние ионов. ПолемТем не менее, ионы весят в 103,105 раза выше, чем электроны, поэтому скорость ионов намного меньше, чем электронная скорость.Следовательно, при рассмотрении теплового движения ионов вы можете подумать, что электроны могут мгновенно не отставать от смещения иона.В любой момент движения ионов вы можете аппроксимировать электроны в базовом состоянии.В результате воздействие электронов на движение ионов может упростить потенциальное поле, генерируемое с отрицательным зарядом в пространстве распределения.Этот метод отделения электронного движения от ионов и электронного движения называется приблизительностью теплоизоляции от значительной разницы в скорости ионов и электроники.В это время движение ионов эквивалентно движению нейтральных атомов.В литературе, чтобы различать тепловое движение с заряженным ионом, атомная вибрация обычно используется для выражения термической вибрации иона решетки.
1.1.1. Один -размерная единая атомная цепь
Прежде всего, давайте посмотрим на проблему вибрации одной атомной решетки.Как показано на рисунке 1.1, N из тех же атомов представляют собой одномерную единую атомную решетку с качеством атома M. Расстояние между атомом между атомом, когда абсолютный ноль абсолютно нулевой.При ограниченной температуре из -за теплового движения атом вибрирует вблизи позиции баланса.Используйте XN, чтобы представить смещение его сбалансированного положения от имени атома N.Атомы связаны с силой соседних атомов, которая генерирует мощность восстановления в сбалансированное положение.Это восстановление может быть получено из потенциальной энергии атома в сбалансированном положении.Если вы принимаете только первый неразмерный предмет, то есть резонансный предмет называется Джейн Гоморея.Под приближением Джейн Гомореи система системы может быть разложена на сумму количества независимого резонанса Джейн, и соответствующий звук может рассматриваться как интерактивный звук.
Рисунок 1.1 Один -мерная вибрация кристаллического атомного атома
Рассмотрим только недавнее взаимодействие между соседними атомами, и это простое и гармоничное взаимодействие.
(1.1.1)
Восстановление роли на атом N
(1.1.2)
Из закона Ньютона уравнение движения
(1.1.3)
Поэтому
(1.1.4)
Стоит отметить, что это уравнение описывает движение всех цепей на цепи на атомке на обоих концах, и сила атомов на обоих концах, очевидно, отличается от внутренних атомов.Это вызывает интерпретацию уравнения движения отдельной атомной цепи.Чтобы четко проанализировать эту проблему с физики, здесь необходимо периодических границ, обычно используемых в физике твердой твердой, чтобы сделать кольцевую цепь, соединяющую первую и хвост одной измерной цепи, содержащей атомы N.На кольцевой цепи положение всех атомов эквивалентно, а когда N большой, вибрация любого атома вблизи баланса все еще может быть приблизительно прямым движением.Таким образом, одноразмерная цепь одномерной цепи атомов N может быть применена к раствору к бесконечной длинной цепи. +Я атом такой же, как первый атом.Таким образом, решение уравнения
(1.1.5)
Среди них амплитуда вибрации, частота и фазовый коэффициент нномотического атома.Здесь, учитывая стабильность решетки, требования должны быть реальными, в противном случае смещение вибрации атома становится бесконечным с увеличением времени, то есть решеткой не может сохранить стабильную структуру.
Из формулы (1.1.5) видно, что положение вибрации смежных атомов различено, а смещение вибрации атома с целочисленным множественным.Следовательно, эта формула описывает вибрационные волны, которые распространяются в кристалле, являются и частотой.Это коллективное движение атома в кристалле, который называется гобо.
Длина волны, соответствующая волне Q.Вы можете получить решение для атомной вибрации, вы можете получить его
(1.1.6)
Его можно получить в соответствии с формулой Эйлера
(1.1.7)
Это описывает взаимосвязь между частотами сетки и волнами, которые называются взаимосвязи между рассеянными цветами.Цветная кривая является циклической в пространстве Q.
Кривая рассеянной взаимосвязи имеет не только периодичность пространства Q, но также имеет относительную ось симметрию.Из рассеянного цвета (1.1.7) можно увидеть, что это периодически, а цикл.Это показывает, что до тех пор, пока волны двух сетчатых волн различны, движения каждого атома в этих двух сетках на самом деле одинакова, а частота двух сетчатых волн одинакова.Следовательно, существует много длин волн, соответствующих определенной частоте.Чтобы получить одному -одному соответствию, люди выбирают интервал со средней длиной пространства Q.Интервал, в котором люди выбирают, обычно.
(1.1.8)
Это также первый район Бурина измерения, поэтому он похож на способность обрабатывать электроны.Спереди ограниченная длинная атомная цепь преобразуется в кольцевую цепь того же атомного числа, и вводятся граничные условия цикла:
(1.1.9)
Комбинируя (1.1.8) видно, что L может принимать только n разных значений, а Q может принимать только n разных значений.Поэтому он включает в себя возможное вокальное состояние в первой области Бурина.После понимания характеристик раствора сетки и рассеяния между измерением единой одномерной единой атомной цепи, в следующем обсуждается ситуация с его пределом длинной волны и пределом короткого волны.
1. Ситуация предела длинной волны
Под пределом длинной волны, в соответствии с рассеянными цветными отношениями (1.1.7), есть
(1.1.10)
Это общая эластичная волновая рассеянная зависимость.
2. Ситуация с ограничением короткой волны
Из рисунка 1.2 видно, что под длинным пределом волны кривая рассеянного цвета примерно прямо.С увеличением разбросанная кривая начала отклоняться от прямой линии.
Под пределами длинных волн и коротких волн относительное движение смежных атомов очень отличается.Как показано на рисунке 1.2, разность вибрации между соседней атомной вибрацией имеет тенденцию к нулю, а амплитуда аналогична.В настоящее время на длине волны много атомов, и решетка можно рассматривать как непрерывную среду.На границе между районом Бурина в это время длина волны и прилегающие атомы противоположны, поэтому частота вибрации достигает ** значения.
Рисунок 1.2 Кривая взаимосвязи утилизации одной измерной единой атомной решетки
Под пределами длинных волн, в соответствии с рассеиванием цвета эластичной волны в качестве волны, необходимо обсудить фазу и групповую скорость волны сетки.Определение фазовой скорости заключается в том, что эти две физические величины имеют совершенно другое физическое значение. Wave Canist Q - это волны Q, а средняя волна - Q - это волны.Поскольку энергия - это волновой пакет, а не чисто волновая передача, скорость группы определяет скорость передачи энергии, которая более важна для физической.Из предыдущего обсуждения видно, что под пределом длинной волны скорость группы и фазовая скорость согласованы, и они равны скорости звука.Однако с увеличением волны, рассеянная кривая рассеялась вниз, то есть скорость группы постепенно уменьшается. не может передавать энергию.Это связано с разницей в разнице фаз между соседними атомами, которая производит волну.
1.1.2 ОДИН -Двойная двойная атомная цепь
Давайте обсудим проблему вибрации в одномерной двойной решетке.Проблема вибрации одной измерной двойной решетки может быть проанализирована и проанализирована, а также включает в себя характер оптической поддержки.
Как показано на рисунке 1.3, одномерная атомная цепь имеет в общей сложности n оригинальных клеток.>М) Композиция атома.Баланс между соседними атомами составляет, а XN представляет вибрационное смещение NOMAT.Точно так же мы считаем, что соседние атомы связаны с помощью простоты с постоянным постоянным ударом.
Рисунок 1.3 Одна -мерная двойная модель решетки
Сила атомов 2n+1 и 2n+2
Уравнение движения соответственно
(1.1.11)
(1.1.12)
Подобно ситуации одномерной единой атомной цепи, решение уравненной группы (1,1,11) и (1.1.12) также является формой сетки, которая является
(1.1.13)
(1.1.14)
В настоящее время амплитуда вибрации двух атомов отличается.
Формула (1.1.13), формула (1.1.14) заменяется в группе уравнения движения, и вы можете получить ее
(1.1.15)
Если A и B имеют не -нулевое решение, факторные ранги уравнения группы (1,1,15) должны быть равны нулю
(1.1.16)
Исходя из этого, вы можете получить рассеянную связь одномерной двойной цепи
(1.1.17)
В отличие от одноразмерной единой атомной цепи, формула (1.1.17) отображается в одной -двойной двойной решетке и Q между Q и Q
Два разных цвета, как показано на рисунке 1.4.
инжир
