Подлинная точечная квантовая теория поля Li Lingfeng Science Press

Цена: 2 295руб. (¥108.6)
Артикул: 546989313909
Вес товара: ~0.7 кг. Указан усредненный вес, который может отличаться от фактического. Не включен в цену, оплачивается при получении.
Описание товара<img class="desc_anchor" id="desc-module-1" src="https://assets.alicdn.com/kissy/1.0.0/build/imglazyload/spaceball.gif"><br><div style="background-color: #eeeeee;font-size: 15.0px;font-weight: bold;height: 30.0px;line-height: 30.0px;">Параметры продукта</div><br><table style="border-spacing: 2.0px;border-collapse: separate;font-size: 14.0px;background-color: #aaaaaa;width: 782.0px;"><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td colspan="3" style="min-width: 150.0px;text-align: left;padding: 5.0px;background-color: #ffffff;color: blue;"><span style="font-size: 20.0px;font-weight: bold;">Квантовая теория поля</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td rowspan="10" style="width: 400.0px;padding: 5.0px 10.0px;background-color: #ffffff;text-align: center;"><img align="absmiddle" src="https://img.alicdn.com/imgextra/i3/1069915587/TB2y14Xj.hnpuFjSZFEXXX0PFXa_!!1069915587.jpg" style="height: 310.0px;"></td><td style="min-width: 60.0px;background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Ценообразование</td><td style="min-width: 150.0px;background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span id="hprice" style="font-size: 16.0px;font-weight: bold;">148.00</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Издатель</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>Science Press Co., Ltd. Co., Ltd.</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Издание</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>1</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Опубликованная дата</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>Сентябрь 2015</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">формат</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>16</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">автор</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>Написано Ли Лингфенг; Гу Цзе, Ван Линьян, Чжан Ян</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Украсить</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>Оплата в мягкой обложке</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Количество страниц</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>399</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Число слов</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>503000</span></td></tr><tr style="height: 35.0px;vertical-align: middle;"><td style="background-color: #ffffff;text-align: right;padding-right: 5.0px;">Кодирование ISBN</td><td style="background-color: #ffffff;text-align: left;padding-left: 5.0px;"><span>9787030458971</span></td></tr></table><img class="desc_anchor" id="desc-module-2" src="https://assets.alicdn.com/kissy/1.0.0/build/imglazyload/spaceball.gif"><br><div style="background-color: #eeeeee;font-size: 15.0px;font-weight: bold;height: 30.0px;line-height: 30.0px;">СМИ обзор</div><br><p><b><font color="blue">Выбор редактора</font></b></p><hr><p>Похожего контента пока нет</p><img class="desc_anchor" id="desc-module-3" src="https://assets.alicdn.com/kissy/1.0.0/build/imglazyload/spaceball.gif"><br><div style="background-color: #eeeeee;font-size: 15.0px;font-weight: bold;height: 30.0px;line-height: 30.0px;">Оглавление</div><br><div class="item-mc"><div class="book-detail-content">Предисловие<br><br>Глава 1 Введение<br>1.1 Введение<br>1.1.1 Необходимость теории квантового поля<br>1.1.2 Система естественной единицы<br>1.2 Обзор теории особой относительности<br>1.2.1 Трансформация Лоренца<br>1.2.2 Энергия и импульс<br>1.2.3 Тенсорный анализ<br>1.3 Принцип действия<br>1.3.1 Механика частиц<br>1.3.2 Теория поля<br>1.4 Симметрия и теорема NOTHER<br>1.4.1 Механика частиц<br>1.4.2 Теория поля<br><br>Глава 2 Уравнение волны относительности<br>2.1 Уравнение относительности<br>2.1.1 Уравнение Кляйн-Гордон<br>2.1.2 Уравнение Дирака<br>2.1.3 Спираль и хиральность<br>2.2 Lorentz Group<br>2.2.1 Генеративный элемент<br>2.2.2 Простое представление<br>2.3 Приложение: SU (2) Симметрия<br>2.3.1 SU (2) группа<br>2.3.2 Трехмерная группа вращения пространства O (3)<br>2.3.3 Вращающиеся группы и квантовая механика<br><br>Глава 3 Регулярное квантование<br>3.1 Скалярное поле<br>3.1.1 Регулярное квантование<br>3.1.2 Полевой купон и причинность<br>3.1 3 Скалярное поле, содержащее симметрию<br>3.2 Ферми Поле<br>3.2.1 Противостоять отношениям YI<br>3.2.2 Симметрия<br>3.3 Электромагнитное поле<br>3.3.1 Стандартизация инвариантности<br>3.3.2 Квантовация<br>3.4 Приложение<br>3.4.1 Простой гармонический генератор<br>3.4.2 U (1) локальная симметрия<br>3.4.3 Нерелятивистская теория поля природы<br><br>Глава 4: Теория возмущения и правил Фейнмана<br>4.1 Теория взаимодействия<br>4.1.1 Пример голени 4<br>4.1.2 Свойства физических состояний<br>4.1.3 Представление спектра Каллен-Леманна<br>4.1.4 Поле начального состояния и начального состояния&mdash;&mdash;Более близкое состояние<br>4,2 с матрицы<br>4.3 Формула сокращения LSZ<br>4.4 U Матрица<br>4.5 Отвлечение ожидаемого вакуумного значения<br>4.5.1 Теорема Уика<br>4.5.2 Фейнман пропагатор<br>4.5.3 вакуумная амплитуда<br>4.5.4 Рассчитайте элементы матрицы S<br>4.6 Правила Фейнмана<br>4.7 Приложение: площадь поперечного сечения и скорость распада<br>4.7.1 Скорость распада<br>4.7.2 Площадь поперечного сечения<br><br>Глава 5 Квантовая электродинамика<br>5.1 Квантовая электродинамическая теория<br>5.1.1 Квантовизация<br>5.1.2 Photon Propagator<br>5.1.3 Правила Фейнмана в QED<br>5.2 E+E-Annihilation<br>5.2.1 E+E.&mdash;&mdash;-u+u-<br>5.2.2 E+E.&mdash;&mdash;- Цяньгзи<br>5.3 EP&mdash;&mdash;ep<br>5.3.1 Протоны как частицы точечных частиц<br>5.3.2 Влияние сильных взаимодействий<br>5.4 Compton Scattering<br>5.5 Приложение: идентичность прихода<br><br>Глава 6 Метод интеграции пути<br>6.1 Одномерная квантовая механика<br>6.1.1 Амплитуда перехода<br>6.1.2 Зеленая функция<br>6.1.3 Пример: интеграция путей свободных частиц<br>6.2 Теория поля<br>6.2.1 Сгенерировать функциональный<br>6.2.2 Подключенная зеленая функция<br>6.2.3 Функциональная генерация свободного поля<br>6.2.4 Расширение возмущений и диаграмма Фейрнмана<br>6.3 Grassmann Algebra<br>6.3.1 Одномерный<br>6.3.2 Общая ситуация<br>6.3.3 Гаусс Интеграл из алгебры Grassmann<br><br>Глава 7 Теория реорганизации<br>7.1 Реорганизация<br>7.1.1 Реорганизация теории Тиби 4<br>7.1.2 BPH Переформуляция<br>7.1.3 регуляризация<br>7.2 Расчет и реорганизация мощности<br>7.2.1 Теория, содержащая фермионы и скалярные поля<br>7.2.2 Теория, содержащая векторные поля<br>7.2.3 Составной оператор<br>7.3 Группа реорганизации<br>7.4 Приложение: n-мерный интеграл<br>7.4.1 n-меры&ldquo;мяч&rdquo;координировать<br>7.4.2 Некоторые интегралы в регуляризации измерений<br><br>Глава 8 в целом и локальная симметрия<br>8.1 Общая симметрия<br>8.1.1 Абель симметрия<br>8.1.2 Неабель симметрия<br>8.1.3 Симметричная поломка и реорганизация<br>8.2 Локальная симметрия<br>8.2.1 Локальная симметрия электромагнитных взаимодействий<br>8.2.2 Локальная симметрия Авеля<br>8.2.3 Неабель симметрия&mdash;&mdash;Ян-миль<br>8.3 Интегральная квантование пути теории датчика<br>8.3.1 Объемный коэффициент нормативной теории<br>8.3.2 Faddev-Popov Ghole Field<br>8.3.3 Спецификации ковариации<br><br>Глава 9 Симметричная спонтанная разбивка и механизм Хиггса<br>9. Введение<br>9.1.1 Симметрия и свертка<br>9.1.2 Симметричная спонтанная разбивка<br>9.1.3 Теорема Голдстоуна<br>9.2 Разрыва спонтанной симметрии в нерелятивистских системах&mdash;&mdash;Суперкопическое явление<br>9.3 Спонтанная распада симметрии в релятивистских системах<br>9.3.1 Общая симметрия<br>9.3.2 Локальная симметрия<br><br>Глава 10 Теория объединения электрической слабости<br>10.1 Основные характеристики слабых эффектов<br>10.1.1 Классификация процессов слабых действий<br>10.1.2 Правила отбора в слабых эффектах<br>10.2 Великолепная модель слабых эффектов<br>10.2.1 Теория Ферми<br>10.2.2 Идеальное сохранение и теория V-A<br>10.2.3 Теория промежуточного векторного бозона<br>10.3 Теория единой слабости электричества<br>10.3.1 SU (2)&times;Конструкция модели u (1)<br>10.3.2 Феноменология стандартной модели<br>10.3.3 Нейтрино -колебание<br>10.4 Приложение: единообразие<br><br>Глава 11 Сильная теория взаимодействия<br>11.1 модель кварка<br>11.1.1 Симметрия изотопного вращения<br>11.1.2 su (3) симметрия<br>11.1.3 Quark Model<br>11.2 Глубина неэластичного рассеяния<br>11.2.1 Протонная структура<br>11.2.2 EP Single Lift Scattering<br>11.2.3 Bjorken Scale<br>11.2.4 Частичная подмодель<br>11.2.5 Правила и применения SUM частичных подмоделей<br>11.3 Светочная сингулярность и шкала Бьоркена Бьоркена<br>11.3.1 Сингулярность легкого конуса в свободном поле<br>11.3.2.<br>11.4 Квантовая хромодинамика<br>11.4.1 Асимптотическая свобода<br>11.4.2 QCD Radix<br>11.4.3 Группа реорганизации и QCD<br>11.4.4 Приложение: рассеянные отношения<br><br>Рекомендации<br>Библиография<br>Приложение: теория группы<br>индекс<br>«Modern Physics Basic Series» опубликовал книги</div></div><img class="desc_anchor" id="desc-module-4" src="https://assets.alicdn.com/kissy/1.0.0/build/imglazyload/spaceball.gif"><br><div style="background-color: #eeeeee;font-size: 15.0px;font-weight: bold;height: 30.0px;line-height: 30.0px;">Введение</div><br><div class="item-mc"><div class="book-detail-content">«Теория квантовой поля» - это курс выпускника&ldquo;Квантовая теория поля&rdquo;Учебник охватывает релятивистские уравнения колебаний, регулярное квантование, теорию возмущений и правила Фейнмана, квантовую электродинамику, метод интеграла пути, переформатизация, общую и локальную симметрию, симметрию спонтанную неудачу и механизм Хигга, теория объединения электроу и квантовой хромодинамики. Основная особенность «Теория квантовых поля» заключается в том, что она обеспечивает подробный процесс вывода, чтобы облегчить читателям читать и учиться. Используемые материалы в основном основаны на лекционных примечаниях, преподаваемых автором в Соединенных Штатах и Китае на протяжении многих лет, и были улучшены в зависимости от обратной связи и предложений студентов.«Теория квантового поля» не требует высокой отправной точки для читателей. Старшие студенты со знанием квантовой механики и электродинамики могут понять это и стараются быть самодостаточными, и не требует, чтобы читатели имели слишком много знаний о теории групп и физике частиц.Это явно отражается в части теории симметрии и слабости электричества в теории квантовых поля.<br>«Теория квантовой поля» подходит для аспирантов и старших студентов по теоретической физике, специализирующихся в университетах и университетах, а также может использоваться в качестве справочника для исследователей в связанных специалистах.</div></div><br><img class="desc_anchor" id="desc-module-5" src="https://assets.alicdn.com/kissy/1.0.0/build/imglazyload/spaceball.gif"><br><div style="background-color: #eeeeee;font-size: 15.0px;font-weight: bold;height: 30.0px;line-height: 30.0px;">об авторе</div><br><p><b><font color="blue">об авторе</font></b></p><hr><p>Похожего контента пока нет</p><img src="https://www.o0b.cn/i.php?t.png&rid=gw-3.6847874c2f122&p=2420917717&k=e.com&t=1749518161" style="display:none">
Продавец:世纪在线图书专营店
Адрес:Пекин
Рейтинг:

Всего отзывов:0
Положительных:0
Добавить в корзину
- Информация о товаре
- Фотографии

Параметры продукта
| Квантовая теория поля | ||
![]() | Ценообразование | 148.00 |
| Издатель | Science Press Co., Ltd. Co., Ltd. | |
| Издание | 1 | |
| Опубликованная дата | Сентябрь 2015 | |
| формат | 16 | |
| автор | Написано Ли Лингфенг; Гу Цзе, Ван Линьян, Чжан Ян | |
| Украсить | Оплата в мягкой обложке | |
| Количество страниц | 399 | |
| Число слов | 503000 | |
| Кодирование ISBN | 9787030458971 | |

СМИ обзор
Выбор редактора
Похожего контента пока нет

Оглавление
Предисловие
Глава 1 Введение
1.1 Введение
1.1.1 Необходимость теории квантового поля
1.1.2 Система естественной единицы
1.2 Обзор теории особой относительности
1.2.1 Трансформация Лоренца
1.2.2 Энергия и импульс
1.2.3 Тенсорный анализ
1.3 Принцип действия
1.3.1 Механика частиц
1.3.2 Теория поля
1.4 Симметрия и теорема NOTHER
1.4.1 Механика частиц
1.4.2 Теория поля
Глава 2 Уравнение волны относительности
2.1 Уравнение относительности
2.1.1 Уравнение Кляйн-Гордон
2.1.2 Уравнение Дирака
2.1.3 Спираль и хиральность
2.2 Lorentz Group
2.2.1 Генеративный элемент
2.2.2 Простое представление
2.3 Приложение: SU (2) Симметрия
2.3.1 SU (2) группа
2.3.2 Трехмерная группа вращения пространства O (3)
2.3.3 Вращающиеся группы и квантовая механика
Глава 3 Регулярное квантование
3.1 Скалярное поле
3.1.1 Регулярное квантование
3.1.2 Полевой купон и причинность
3.1 3 Скалярное поле, содержащее симметрию
3.2 Ферми Поле
3.2.1 Противостоять отношениям YI
3.2.2 Симметрия
3.3 Электромагнитное поле
3.3.1 Стандартизация инвариантности
3.3.2 Квантовация
3.4 Приложение
3.4.1 Простой гармонический генератор
3.4.2 U (1) локальная симметрия
3.4.3 Нерелятивистская теория поля природы
Глава 4: Теория возмущения и правил Фейнмана
4.1 Теория взаимодействия
4.1.1 Пример голени 4
4.1.2 Свойства физических состояний
4.1.3 Представление спектра Каллен-Леманна
4.1.4 Поле начального состояния и начального состояния——Более близкое состояние
4,2 с матрицы
4.3 Формула сокращения LSZ
4.4 U Матрица
4.5 Отвлечение ожидаемого вакуумного значения
4.5.1 Теорема Уика
4.5.2 Фейнман пропагатор
4.5.3 вакуумная амплитуда
4.5.4 Рассчитайте элементы матрицы S
4.6 Правила Фейнмана
4.7 Приложение: площадь поперечного сечения и скорость распада
4.7.1 Скорость распада
4.7.2 Площадь поперечного сечения
Глава 5 Квантовая электродинамика
5.1 Квантовая электродинамическая теория
5.1.1 Квантовизация
5.1.2 Photon Propagator
5.1.3 Правила Фейнмана в QED
5.2 E+E-Annihilation
5.2.1 E+E.——-u+u-
5.2.2 E+E.——- Цяньгзи
5.3 EP——ep
5.3.1 Протоны как частицы точечных частиц
5.3.2 Влияние сильных взаимодействий
5.4 Compton Scattering
5.5 Приложение: идентичность прихода
Глава 6 Метод интеграции пути
6.1 Одномерная квантовая механика
6.1.1 Амплитуда перехода
6.1.2 Зеленая функция
6.1.3 Пример: интеграция путей свободных частиц
6.2 Теория поля
6.2.1 Сгенерировать функциональный
6.2.2 Подключенная зеленая функция
6.2.3 Функциональная генерация свободного поля
6.2.4 Расширение возмущений и диаграмма Фейрнмана
6.3 Grassmann Algebra
6.3.1 Одномерный
6.3.2 Общая ситуация
6.3.3 Гаусс Интеграл из алгебры Grassmann
Глава 7 Теория реорганизации
7.1 Реорганизация
7.1.1 Реорганизация теории Тиби 4
7.1.2 BPH Переформуляция
7.1.3 регуляризация
7.2 Расчет и реорганизация мощности
7.2.1 Теория, содержащая фермионы и скалярные поля
7.2.2 Теория, содержащая векторные поля
7.2.3 Составной оператор
7.3 Группа реорганизации
7.4 Приложение: n-мерный интеграл
7.4.1 n-меры“мяч”координировать
7.4.2 Некоторые интегралы в регуляризации измерений
Глава 8 в целом и локальная симметрия
8.1 Общая симметрия
8.1.1 Абель симметрия
8.1.2 Неабель симметрия
8.1.3 Симметричная поломка и реорганизация
8.2 Локальная симметрия
8.2.1 Локальная симметрия электромагнитных взаимодействий
8.2.2 Локальная симметрия Авеля
8.2.3 Неабель симметрия——Ян-миль
8.3 Интегральная квантование пути теории датчика
8.3.1 Объемный коэффициент нормативной теории
8.3.2 Faddev-Popov Ghole Field
8.3.3 Спецификации ковариации
Глава 9 Симметричная спонтанная разбивка и механизм Хиггса
9. Введение
9.1.1 Симметрия и свертка
9.1.2 Симметричная спонтанная разбивка
9.1.3 Теорема Голдстоуна
9.2 Разрыва спонтанной симметрии в нерелятивистских системах——Суперкопическое явление
9.3 Спонтанная распада симметрии в релятивистских системах
9.3.1 Общая симметрия
9.3.2 Локальная симметрия
Глава 10 Теория объединения электрической слабости
10.1 Основные характеристики слабых эффектов
10.1.1 Классификация процессов слабых действий
10.1.2 Правила отбора в слабых эффектах
10.2 Великолепная модель слабых эффектов
10.2.1 Теория Ферми
10.2.2 Идеальное сохранение и теория V-A
10.2.3 Теория промежуточного векторного бозона
10.3 Теория единой слабости электричества
10.3.1 SU (2)×Конструкция модели u (1)
10.3.2 Феноменология стандартной модели
10.3.3 Нейтрино -колебание
10.4 Приложение: единообразие
Глава 11 Сильная теория взаимодействия
11.1 модель кварка
11.1.1 Симметрия изотопного вращения
11.1.2 su (3) симметрия
11.1.3 Quark Model
11.2 Глубина неэластичного рассеяния
11.2.1 Протонная структура
11.2.2 EP Single Lift Scattering
11.2.3 Bjorken Scale
11.2.4 Частичная подмодель
11.2.5 Правила и применения SUM частичных подмоделей
11.3 Светочная сингулярность и шкала Бьоркена Бьоркена
11.3.1 Сингулярность легкого конуса в свободном поле
11.3.2.
11.4 Квантовая хромодинамика
11.4.1 Асимптотическая свобода
11.4.2 QCD Radix
11.4.3 Группа реорганизации и QCD
11.4.4 Приложение: рассеянные отношения
Рекомендации
Библиография
Приложение: теория группы
индекс
«Modern Physics Basic Series» опубликовал книги
Глава 1 Введение
1.1 Введение
1.1.1 Необходимость теории квантового поля
1.1.2 Система естественной единицы
1.2 Обзор теории особой относительности
1.2.1 Трансформация Лоренца
1.2.2 Энергия и импульс
1.2.3 Тенсорный анализ
1.3 Принцип действия
1.3.1 Механика частиц
1.3.2 Теория поля
1.4 Симметрия и теорема NOTHER
1.4.1 Механика частиц
1.4.2 Теория поля
Глава 2 Уравнение волны относительности
2.1 Уравнение относительности
2.1.1 Уравнение Кляйн-Гордон
2.1.2 Уравнение Дирака
2.1.3 Спираль и хиральность
2.2 Lorentz Group
2.2.1 Генеративный элемент
2.2.2 Простое представление
2.3 Приложение: SU (2) Симметрия
2.3.1 SU (2) группа
2.3.2 Трехмерная группа вращения пространства O (3)
2.3.3 Вращающиеся группы и квантовая механика
Глава 3 Регулярное квантование
3.1 Скалярное поле
3.1.1 Регулярное квантование
3.1.2 Полевой купон и причинность
3.1 3 Скалярное поле, содержащее симметрию
3.2 Ферми Поле
3.2.1 Противостоять отношениям YI
3.2.2 Симметрия
3.3 Электромагнитное поле
3.3.1 Стандартизация инвариантности
3.3.2 Квантовация
3.4 Приложение
3.4.1 Простой гармонический генератор
3.4.2 U (1) локальная симметрия
3.4.3 Нерелятивистская теория поля природы
Глава 4: Теория возмущения и правил Фейнмана
4.1 Теория взаимодействия
4.1.1 Пример голени 4
4.1.2 Свойства физических состояний
4.1.3 Представление спектра Каллен-Леманна
4.1.4 Поле начального состояния и начального состояния——Более близкое состояние
4,2 с матрицы
4.3 Формула сокращения LSZ
4.4 U Матрица
4.5 Отвлечение ожидаемого вакуумного значения
4.5.1 Теорема Уика
4.5.2 Фейнман пропагатор
4.5.3 вакуумная амплитуда
4.5.4 Рассчитайте элементы матрицы S
4.6 Правила Фейнмана
4.7 Приложение: площадь поперечного сечения и скорость распада
4.7.1 Скорость распада
4.7.2 Площадь поперечного сечения
Глава 5 Квантовая электродинамика
5.1 Квантовая электродинамическая теория
5.1.1 Квантовизация
5.1.2 Photon Propagator
5.1.3 Правила Фейнмана в QED
5.2 E+E-Annihilation
5.2.1 E+E.——-u+u-
5.2.2 E+E.——- Цяньгзи
5.3 EP——ep
5.3.1 Протоны как частицы точечных частиц
5.3.2 Влияние сильных взаимодействий
5.4 Compton Scattering
5.5 Приложение: идентичность прихода
Глава 6 Метод интеграции пути
6.1 Одномерная квантовая механика
6.1.1 Амплитуда перехода
6.1.2 Зеленая функция
6.1.3 Пример: интеграция путей свободных частиц
6.2 Теория поля
6.2.1 Сгенерировать функциональный
6.2.2 Подключенная зеленая функция
6.2.3 Функциональная генерация свободного поля
6.2.4 Расширение возмущений и диаграмма Фейрнмана
6.3 Grassmann Algebra
6.3.1 Одномерный
6.3.2 Общая ситуация
6.3.3 Гаусс Интеграл из алгебры Grassmann
Глава 7 Теория реорганизации
7.1 Реорганизация
7.1.1 Реорганизация теории Тиби 4
7.1.2 BPH Переформуляция
7.1.3 регуляризация
7.2 Расчет и реорганизация мощности
7.2.1 Теория, содержащая фермионы и скалярные поля
7.2.2 Теория, содержащая векторные поля
7.2.3 Составной оператор
7.3 Группа реорганизации
7.4 Приложение: n-мерный интеграл
7.4.1 n-меры“мяч”координировать
7.4.2 Некоторые интегралы в регуляризации измерений
Глава 8 в целом и локальная симметрия
8.1 Общая симметрия
8.1.1 Абель симметрия
8.1.2 Неабель симметрия
8.1.3 Симметричная поломка и реорганизация
8.2 Локальная симметрия
8.2.1 Локальная симметрия электромагнитных взаимодействий
8.2.2 Локальная симметрия Авеля
8.2.3 Неабель симметрия——Ян-миль
8.3 Интегральная квантование пути теории датчика
8.3.1 Объемный коэффициент нормативной теории
8.3.2 Faddev-Popov Ghole Field
8.3.3 Спецификации ковариации
Глава 9 Симметричная спонтанная разбивка и механизм Хиггса
9. Введение
9.1.1 Симметрия и свертка
9.1.2 Симметричная спонтанная разбивка
9.1.3 Теорема Голдстоуна
9.2 Разрыва спонтанной симметрии в нерелятивистских системах——Суперкопическое явление
9.3 Спонтанная распада симметрии в релятивистских системах
9.3.1 Общая симметрия
9.3.2 Локальная симметрия
Глава 10 Теория объединения электрической слабости
10.1 Основные характеристики слабых эффектов
10.1.1 Классификация процессов слабых действий
10.1.2 Правила отбора в слабых эффектах
10.2 Великолепная модель слабых эффектов
10.2.1 Теория Ферми
10.2.2 Идеальное сохранение и теория V-A
10.2.3 Теория промежуточного векторного бозона
10.3 Теория единой слабости электричества
10.3.1 SU (2)×Конструкция модели u (1)
10.3.2 Феноменология стандартной модели
10.3.3 Нейтрино -колебание
10.4 Приложение: единообразие
Глава 11 Сильная теория взаимодействия
11.1 модель кварка
11.1.1 Симметрия изотопного вращения
11.1.2 su (3) симметрия
11.1.3 Quark Model
11.2 Глубина неэластичного рассеяния
11.2.1 Протонная структура
11.2.2 EP Single Lift Scattering
11.2.3 Bjorken Scale
11.2.4 Частичная подмодель
11.2.5 Правила и применения SUM частичных подмоделей
11.3 Светочная сингулярность и шкала Бьоркена Бьоркена
11.3.1 Сингулярность легкого конуса в свободном поле
11.3.2.
11.4 Квантовая хромодинамика
11.4.1 Асимптотическая свобода
11.4.2 QCD Radix
11.4.3 Группа реорганизации и QCD
11.4.4 Приложение: рассеянные отношения
Рекомендации
Библиография
Приложение: теория группы
индекс
«Modern Physics Basic Series» опубликовал книги

Введение
«Теория квантовой поля» - это курс выпускника“Квантовая теория поля”Учебник охватывает релятивистские уравнения колебаний, регулярное квантование, теорию возмущений и правила Фейнмана, квантовую электродинамику, метод интеграла пути, переформатизация, общую и локальную симметрию, симметрию спонтанную неудачу и механизм Хигга, теория объединения электроу и квантовой хромодинамики. Основная особенность «Теория квантовых поля» заключается в том, что она обеспечивает подробный процесс вывода, чтобы облегчить читателям читать и учиться. Используемые материалы в основном основаны на лекционных примечаниях, преподаваемых автором в Соединенных Штатах и Китае на протяжении многих лет, и были улучшены в зависимости от обратной связи и предложений студентов.«Теория квантового поля» не требует высокой отправной точки для читателей. Старшие студенты со знанием квантовой механики и электродинамики могут понять это и стараются быть самодостаточными, и не требует, чтобы читатели имели слишком много знаний о теории групп и физике частиц.Это явно отражается в части теории симметрии и слабости электричества в теории квантовых поля.
«Теория квантовой поля» подходит для аспирантов и старших студентов по теоретической физике, специализирующихся в университетах и университетах, а также может использоваться в качестве справочника для исследователей в связанных специалистах.
«Теория квантовой поля» подходит для аспирантов и старших студентов по теоретической физике, специализирующихся в университетах и университетах, а также может использоваться в качестве справочника для исследователей в связанных специалистах.

об авторе
об авторе
Похожего контента пока нет





