Статистическая теория светового ядерного реагирования (второе издание) Science Press
Цена: 2 368руб. (¥112.04)
Артикул: 593668133590
Вес товара: ~0.7 кг. Указан усредненный вес, который может отличаться от фактического. Не включен в цену, оплачивается при получении.
Описание товараПродавец:世纪在线图书专营店
Рейтинг:
Всего отзывов:0
Положительных:0
Добавить в корзину
Другие товары этого продавца
¥59.61 260руб.
¥1312 769руб.
¥73.61 556руб.
¥132.722 805руб.
| Статистическая теория нейтронной запуска ядерной реакции света (второе издание) | ||
 | Ценообразование | 148.00 |
| Издатель | научная пресса | |
| Издание | 2 | |
| Опубликованная дата | Март 2015 | |
| формат | 16 | |
| автор | Верхняя часть Чжана Цзина | |
| Украсить | Мягкая обложка | |
| Количество страниц | 416 | |
| Число слов | 490 | |
| Кодирование ISBN | 9787030439758 | |
Световые ядерные реакции имеют значительную сложность и сложность Особенности, установив модель волнения, связанную с угловым движением, могут описать процесс запуска от композитного ядерного до отдельного уровня энергии Вероятность сложной скорости излучения частиц и двойной формулы с двойным сезон Теоретический расчет Точность результата.
Глава 1 Открытая мощность 1p Shell Light Auclear Reacting 1 1.1 Введение 1 1,2N+6LI Реагирующая мощность 7 1,3N+7LI Реактивная мощность открытого поведения 14 1,4N+9be Открытый канал реакционного канала 18 1,5N+10B Канал реакции Открытый маршрут 27 1,6N+11B Реакционной канал открытый канал 32 1,7N+12C Канал реакции открытый маршрут 37 1,8N+14N Канал реакции 41 1,9N+16o Обзор концепции концепции статистической концепции реакционного канала 44 1.10 Ядерные реакции 49 1.11 Приложение 1: Нинематическая реакция канал 53 1,12 Приложение 2: Реакции нейтронного триггера этического ядра 53 Справочная глава 2. 73 2.4 Подробный принцип баланса и скорость передачи частиц 88 2,5 Единообразной модели Hauser -Feshbach и волнения. Глава 3 Предварительные частицы отдельных частиц 141 3.1 Комбинированный коэффициент в скорости транзита в предварительном состоянии одной частицы 141 3,2 ПРИНЦИП ИСПОЛИНА И ДВИЖЕНИЕ ФЕРМИ на двойном сечении передачи отдельных частиц 145 3.3 3.4 Fermi 159 3.5 Основные уравнения, способствующие модели волнений 161 Ссылки 166 Глава 4 Предварительные частицы сложных частиц 168 4.1. ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ ПРЕДОСТАВЛЯЕТСЯ ПРЕДУПРЕЖДЕНИЯ В ДВИЖЕНИЕ Движения в движении 174 4.3.2. Предварительная вероятность 185 4.3.55HE 187 4.3.6 Вероятность предварительной вероятности сложной частицы 191 4.4. Предварительная вероятность, связанная с состоянием стимула, составляет 192,5 двойного микро -дивизионного сечения сложных частиц 205 4.5.1 ВВЕДЕНИЕ 205 4.5.2 平 Секция с двойной оценкой ядерного баланса 206 4.5.3333HE и T пред -балансированный запуск 210 4.5.4A ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ ПРЕДУПРЕЖДЕНИЕ ДВОЙСТВИЯ -core Раздел 218 4.5.6 Комплексное обсуждение сложных частиц, излучающих двойную микро. Время запуска процесс запуска частиц класса 244 5,5 Отдельные уровни до непрерывного спектра Вторичные частицы 266 5.6 Непрерывный спектр к процессу запуска отдельных частиц уровня энергии 272 5.7 Непрерывный спектр к непрерывному спектру Вторичные частицы 292 5.8 Энергия разделения Введение в систему координат 312 5.9 Двойной дифференциальный раздел системы координат, распределенной в угловом распределении. Эффект ширины энергетического спектра 341 6.3 Пример расчеты общей выходы нейтральной двойной дивизии Раздел 344 6.4 Оценка ядерной ядерной оценки. Проверка базы данных нейтронов 366 6.5 Конец 381 Ссылка 383 Индекс 387 -------
Глава 1 Открытый путь к световому свету LP. . Типы теоретических процедур вычислений, которые могут рассчитывать различные типы данных ядерной реакции и установили базу данных по оценке нейтронов, содержащую значительную многолетнюю. Тяжелая ядерная реакция. имеет значительную сложность, что делает описание легкого процесса ядерной реакции более сложным, чем тяжелая ядерная реакция в описании. -Известная ядерная теория. Описано статистической теорией статистической теории Он превышал составной ядерный эффект оригинального BOHR. Не очень GAO, заметная особенность индукции нейтронов световой ядерной реакции заключается в том, что после того, как частицы были запущены один раз из составной ядер, оставшиеся ядра находятся в отдельном уровне энергии. Запуск вторичной частицы передается от отдельного уровня энергии оставшегося ядра к отдельному уровню энергии оставшегося ядра. В уровне разделения уровня энергетики наблюдается довольно много уровня энергии. Порядок нескольких MEV, который показывает, что эти разделенные энергетические уровни очень нестабильны и могут продолжать запускать вторичные частицы, а некоторая нестабильная энергия может быть способна. Другая характеристика уровня оценки может излучать вторичные частицы и может сопровождать розницу Y. нейтроны, вызванных легкими ядерными реакциями, заключается в том, что качество этих ядер является относительно невелико, некоторые из оставшихся ядер после запуска частиц будут нестабильным ядром. Они спонтанно производят два тела или трисома. Из -за качества света светового ядра обратный эффект его запущенных частиц относительно силен. В качественном сердце. Из этой субчации в системе качества представлены непрерывное спектр. Столкновение на уровне передачи в ядерном классе невелика, поэтому вероятность достижения сбалансированного состояния относительно невелика. 6 He, энергетические контуры 8be приведены в таблице 1.1, включая энергию энергии?Self -Spin?Yu сказал, что они были взяты из Firestoneetal., 1996) и Tilleyetal (2004).Self -Spin?Yu сказал, что произошли изменения. Продолжайте быть более сильным. Dada Di. Спектр секции также значительно изменится Это 5 -хе Когда теоретический расчет рассчитывается в соответствии со старым контуром энергии, он потеряет третий уровень энергии уровня энергии от 6HE. Оценка раздела в теоретическом расчете. и нестабильное вращение энергии постепенно определяется довольно много неопределенных факторов в уровне энергии. все еще далеко.—P+A, выпустите энергию 1,966 МЕВ, и два тела взломали 5HE—Ii+a, выпустите энергию 0,894mev_in добавления, для ядра 5LI, захватывающее состояние 3 -го дивизиона EK = 16,87 (3/2+), а также может запустить ядро D, оставшееся ядро - 3HE, что значит что возможно 5li произошло—Процесс распада D+3HE, одновременно высвобождая энергию EK-16.387 Мев. излучать ядро D, оставшееся ядро для t, это означает, что 5he может возникнуть—Снижение D+T и одновременно выпустите EK—16.696 МЕВА. 6 лет через треть—N+N+A снижается, а энергия 0,824MEV выпускается.—N+5HE, и 5HE является нестабильным ядром, спонтанное коллапс составляет n+A Стимул EK = 14,6 (1-) и выше можно разделить на два ядра, то есть 6HE—T+T процесс и выпустите EK—Энергия 12.306MEV_ Для ядерной ядерной работы 8BE была объявлена в 2004 году (Tilleyetal., 2004). через спонтанное коллапс, то есть 8be—A+A и выпустите энергию EK+0,092MEV. Качественная субъединица, оставшаяся оставшаяся и оставшаяся ядро составляет 7LI, а седьмое волнение 8be может быть запущено с отдельным уровнем энергии 18,91 (2-) и выше. .—A+a и 8be—Конкуренция P+7LI, а 8be существует выше 7 -го состояния волнения—A+a и 8be—P+7li и 8be—Конкуренция n+7be. И есть механизм реакции для различных частиц, чтобы запустить конкуренцию на уровне волнения.MX и MC представляют нейтрон?Качество целевого ядерного и составного ядерного ядерного ядерного ядерного ядерного ядерного ядерного ядерного ядра Состояние нереляции, скорость движения качества -F, а кинетическая энергия ER композитного ядра в лабораторной системе -это условие энергосбережения. Качественная система сердца. и для ядра света, это соотношение, очевидно, относительно невелико. Разница между Китаем и тяжелыми ядрами относительно невелика. . Менее 0 -реакция поглощения тепла, также известная как пороговая реакция. Чтобы закончить процесс ядерной реакции с помощью метода y retoral. может запустить ядро, оставшееся ядро составляет 4HE, что принадлежит (N, ND) канал реакции, а второй уровень энергии стимула составляет 7 метод заправки для прекращения процесса ядерной реакции, поэтому второй уровень стимула в Запуск 6LI -это реальное неэластичное рассеяние. В качестве примера, для реакционного канала только одной частицы, композитное ядерное вдохновение может быть выплачено комбинации розетки для запуска запуска частиц. Канал реакции является среди них. Формула (1.1.4) может использоваться только для оставшегося ядра в качестве стабильного ядра. Оставшиеся ядра нестабильны, а энергия будет высвобождаться во время спонтанного процесса растрескивания На этот раз комбинация ядра в 6LI составляет 9,619 Мев. Форма (1.1.4) составляет 1,721 МЕВ, что, очевидно, отличается от первого. Уменьшите комбинацию нейтрона, а затем умножьте комбинацию нейтрона. Следовательно, канал реакции. не является общей формулой, только для избыточного ядра - стабильное ядро Отношения обычно не устанавливаются.Чем больше ядерный заряд, тем больше DA, тем сильнее влияние сиденья Калуна, чтобы предотвратить выход заряженных частиц. слабая, чем ядерный ядерный. излучаемые.1.2?Кроме того, для частиц AH^a их средний радиус корневого радиуса имеет экспериментальное значение измерения (см. Таблицу 4.4 в главе 4), поэтому вы можете использовать значение экспериментального измерения напрямую вместо расчета формулы, которая является Аналогично предполагаемой оценке, потому что они рассчитывают, потому что они два, потому что они рассчитываются, потому что они два, потому что они рассчитываются, потому что они будут очевидные различия между ними. Частицы передаются от захватывающего отдельного уровня энергии до отдельного уровня энергии оставшегося ядра, условия для запуска заключается в том, что разница в энергии между двумя отдельными уровнями энергии должна быть DA. Базовое значение положения Kulun. (1.1.5) составляет 0,674MEV, два добавляются в 2,149MEV, а ее 1 -я энергия возбуждения - 2,186 МЕВ. . Для всего неэластичного канала рассеяния значение Q -канала заключается в том, чтобы положить конец уровню энергии разлучения Zuidi в процессе реакции y returne.